Закон сохранения электрического заряда


НазваниеЗакон сохранения электрического заряда
страница2/5
Дата публикации15.04.2013
Размер0.52 Mb.
ТипЗакон
userdocs.ru > Физика > Закон
1   2   3   4   5
^

НЭП произвольного распределения зарядов По принципу суперпозиции для напряженности поля совокупности дискретных источников имеем:


\vec e = \vec e_1 + \vec e_2 + \vec e_3 + \dots где каждое \vec e_i = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q_i}{(\delta \vec r_i)^2}\frac{\delta \vec r_i}{|\delta \vec r_i|}, \delta \vec r_i = \vec r - \vec r_i.

Подставив, получаем:

\vec e (\vec r) = \sum\limits_i \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q_i}{(\delta \vec r_i)^2}\frac{\delta \vec r_i}{|\delta \vec r_i|},\delta \vec r_i = \vec r - \vec r_i. Для непрерывного распределения аналогично:\vec e (\vec r) = \int\limits_v \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{\rho(\vec \hat r) dv}{(\vec r - \vec \hat r)^2}\frac{\vec r - \vec \hat r}{|\vec r - \vec \hat r|},

где V - область пространства, где расположены заряды (ненулевая плотность заряда), или всё пространство, \vec r - радиус-вектор точки, для которой считаем \vec e \vec \hat r - радиус-вектор источника, пробегающий все точки области ^ V при интегрировании, dV - элемент объема.

Электрическое поле, в котором напряженность одинакова по модулю и направлению в любой точке пространства, называется однородным электрическим полем.

Приблизительно однородным является электрическое поле между двумя разноименно заряженными плоскими металлическими пластинами. Линии напряженности в однородном электрическом поле параллельны друг другу

При равномерном распределении электрического заряда q по поверхности площади S поверхностная плотность заряда  http://sfiz.ru/images/tmpea-22.jpg постоянна и равнаhttp://sfiz.ru/images/tmpea-23.jpg

4.Потенц. электростат. поля. Эквипотенц. поверхн. Ур-е эквип. поверхн.

Электростатическим полем называется электрическое поле неподвижных в выбранной системе отсчета зарядов. Основными характеристиками электростатического поля являются напряженность и потенциал. Потенциал в какой либо точке эл.стат. поля есть физическая величина, определяемая потенциальной энергией положительного заряда, помещённого в эту точку.

Разность потенциалов двух точек равна работе при перемещении единичного положительного заряда из точки 1 в точку 2.

За нулевой потенциал часто удобно принимать потенциал бесконечно удаленной точки пространства. Потенциал – энергетическая характеристика электростатического поля. Если нулевой уровень потенциальной энергии системы зарядов условно выбрать на бесконечности, то выражение представляет собой работу внешней силы по перемещению единичного положительного заряда из бесконечности в рассматриваемую точку В: ;

Поверхность, во всех точках которой потенциал электрического поля имеет одинаковые значения, называется эквипотенциальной поверхностью.

Между двумя любыми точками на эквипотзенциальной поверхности разность потенциалов равна нулю, поэтому работа сил электрического поля при любом перемещении заряда по эквипотенциальной поверхности равна нулю. Это означает, что вектор силы Fэ в любой точке траектории движения заряда по эквипотенциальной поверхности перпендикулярен вектору скорости. Следовательно, линии напряженности электростатического поля перпендикулярны эквипотенциальной поверхности.

Если потенциал задан как функция координат (x, y, z), то уравнение эквипотенциальной поверхности имеет вид:

φ(x, y, z) = const

Эквипотенциальными поверхностями поля точечного электрического заряда являются сферы, в центре которых расположен заряд. Эквипотенциальные поверхности однородного электрического поля представляют собой плоскости, перпендикулярные линиям напряженности.

5.Связь между напряж.и потенциалом. Потенциалы полей точечного заряда и произв. заряж. тела. Потенц. однородного поля.

Найдем взаимосвязь между напряженностью электростатического поля, являющейся его силовой характеристикой, и потенциалом — энергетической характеристикой поля.

Работа по перемещению единичного точечного положительного заряда из одной точки в другую вдоль оси х при условии, что точки расположены бесконечно близко друг к равна А=Exdxq0. Та же работа равна A=(1-2)q0=-d Приравняв оба выражения, можем записать

Ex=-д/дx. Анлогично Ey=-д/дy, Ez=-д/z. Следовательно Е= Exi+ Eyj+ Ezk, где i, j, k — единичные векторы координатных осей х, у, z. Тогдаgray grayт. е. напряженность Е поля равна градиенту потенциала со знаком минус. Знак минус определяется тем, что вектор напряженности Е поля направлен в сторону убывания потенциала.

Для графического изображения распределения потенциала электростатического поля, как и в случае ноля тяготения, пользуются эквипотенциальными поверхностями — поверхностями, во всех точках которых потенциал  имеет одно и то же значение.gray

Если поле создается точечным зарядом, то его потенциал, согласно, =(1/40)Q/r. Таким образом, эквипотенциальные поверхности в данном случае — концентрические сферы.

С другой стороны, линии напряженности в случае точечного заряда — радиальные прямые. Следовательно, линии напряженности в случае точечного заряда перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям.http://physicsleti.narod.ru/fiz/assets/images/1_6/image018.jpg

^ Потенциал поля точечного заряда Q в однородной изотропной среде с диэлектрической проницаемостью  :

Потенциал однородного поля:
φ = Wп / q = -Exx + C
Значение потенциала в данной точке зависит от выбора нулевого уровня для отсчёта потенциала. Этот уровень выбирают произвольно.

6. работа сил элктростат. поля по переносу точечного заряда. Циркуляция и ротор электростат. Поля

Элементарная работа, совершаемая силой F при перемещении точечного электрического заряда qпр из одной точки электростатического поля в другую на отрезке пути dl , по определению равнаhttp://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image175.gif

где http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image179.gif - угол между вектором силы F и направлением движения dl. Если работа совершается внешними силами, то dA=0. Интегрируя последнее выражение, получим, что работа против сил поля при перемещении пробного заряда qпр из точки “а” в точку “b” будет равна…http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image184.gif

где http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image186.gif - кулоновская сила, действующая на пробный заряд qпр в каждой точке поля с напряженностью Е. Тогда работа…http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image189.gif

Пусть заряд http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image182.gif перемещается в поле заряда q из точки “а”, удалённой от q на расстоянии http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image192.gif в точку “b”, удаленную от q на расстоянии http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image194.gif (рис 1.12).

Как видно из рисунка http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image196.gif тогда получимhttp://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image177.gif

http://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image198.gif

Как было сказано выше, работа сил электростатического поля, совершаемая против внешних сил, равна по величине и противоположна по знаку работе внешних сил, следовательноhttp://physics-lectures.ru/lectures/88/images/image200.gif

Работа электростатических сил по любому замкнутому контуру равна нулю. т.е. циркуляция электростатического поля по любому контуру равна нулю. Возьмем любую поверхность S, опирающуюся на контур Г.

S

Г

По теореме Стокса: так как это для любой поверхности

S, то

Существует тождество: . т.е. силовые линии электростатического поля не циркулируют в пространстве.

7. т-ма гауса для поля вектора E(r). Диверг. Электростат. Поля. Ур-е Пуасона для потенц. Электростат. Поля

^ Теорема Гаусса — основная теорема электродинамики, которая применяется для вычисления электрических полей. Она выражает связь между потоком напряжённости электрического поля сквозь замкнутую поверхность и зарядом в объёме, ограниченной этой поверхностью.

Поток вектора напряжённости электрического поля через любую, произвольно выбранную замкнутую поверхность пропорционален заключённому внутри этой поверхности электрическому заряду. , где Для теоремы Гаусса справедлив принцип суперпозиции, то есть поток вектора напряжённости через поверхность не зависит от распределения заряда внутри поверхности.

  Теорема Гаусса для вектора напряженности электростатического поля http://fn.bmstu.ru/phys/bib/physbook/tom3/ch1/images/ch1_4/fml81.gif может быть сформулирована и в дифференциальной форме.      Действительно, рассмотрим поле точечного электрического заряда http://fn.bmstu.ru/phys/bib/physbook/tom3/ch1/images/ch1_4/fml82.gif, расположенного в начале координат:формула 1.53     Из соотношения  следуетформула 1.54

          Легко проверить, что для http://fn.bmstu.ru/phys/bib/physbook/tom3/ch1/images/ch1_4/fml85.gif, то есть для точки наблюдения, в которой нет электрического заряда, справедливо соотношение: формула 1.55(1.55)      Математическая операция в левой части соотношения (1.55) имеет специальное название "дивергенция векторного поля http://fn.bmstu.ru/phys/bib/physbook/tom3/ch1/images/ch1_4/fml87.gif и специальное обозначение формула 1.56 формула 1.57

Уравнение Пуассона — эллиптическое ду в частных производных, которое, среди прочего, описывает электростатическое поле. Это уравнение имеет вид:

где Δ — оператор Лапласа или лапласиан, а f — действительная или комплексная функция на некотором многообразии.

В трёхмерной декартовой системе координат уравнение принимает форму:\left( \frac{\partial^2}{\partial x^2} + \frac{\partial^2}{\partial y^2} + \frac{\partial^2}{\partial z^2} \right)\varphi(x,y,z) = f(x,y,z).

В декартовой системе координат оператор Лапласа записывается в форме \nabla^2и уравнение Пуассона принимает вид:{\nabla}^2 \varphi = f. Если f стремится к нулю, то уравнение Пуассона превращается в ур-е Лапласа: {\nabla}^2 \phi = - {\rho \over \varepsilon_0}, где Ф — электростатический потенциал, — объёмная плотность заряда, а — диэлектрическая проницаемость вакуума.

В области пространства, где нет непарной плотности заряда, имеем: =0 и уравнение для потенциала превращается в уравнение Лапласа: {\nabla}^2 \phi = 0.

8.

Электростатическое поле — поле, созданное неподвижными в пространстве и неизменными во времени электрическими зарядами (при отсутствии электрических токов).

Если в пространстве имеется система заряженных тел, то в каждой точке этого пространства существует силовое электрическое поле. Оно определяется через силу, действующую на пробный заряд, помещённый в этом поле. Пробный заряд должен быть малым, чтобы не повлиять на характеристику электростатического поля.

В силу принципа суперпозиции потенциал всей совокупности зарядов равен сумме потенциалов, создаваемых в данной точке поля каждым из зарядов в отдельности: : http://fishelp.ru/raz21/ris/image091.gif *

Величинаhttp://fishelp.ru/raz21/ris/image095.gifназывается электрическим дипольным моментом системы зарядов.

^ Электрич. дипольным моментом или просто дипольным моментом системы зарядов q i называется сумма произведений величин зарядов на их радиус-векторы. \ mathbf {d} = \ sum_i q_i \ mathbf {r} _i

Обычно дипольный момент обозначается латинской буквой d или латинской буквой p.

Дипольный момент имеет чрезвычайное значение в физике при изучении нейтральных систем. Действие электрического поля на нейтральную систему зарядов и электрическое поле создано нейтральной системой определяются в первую очередь дипольным моментом. Это, в частности, касается атомов и молекул.

Нейтральные системы зарядов с отличным от нуля дипольным моментом называют диполями.

Свойства: Всего определенный выше дипольный момент зависит от системы отсчета. Однако для нейтральной системы сумма всех зарядов равна нулю, поэтому зависимость от системы отсчета исчезает.

Самый диполь состоит из двух одинаковых по абсолютной величине, но противоположных по направлению зарядов + q и-q, которые находятся на определенном расстоянии r друг от друга. Дипольный момент тогда равна по абсолютной величине qr и направлен от положительного до отрицательного заряда. В случае непрерывного распределения заряда с плотностью \ rho (\ mathbf {r}) дипольный момент определяется интегрированием\ mathbf {d} = \ int_v \ rho (\ mathbf {r}) \ mathbf {r} d ^ 3r

9. Диполь во внешнем электростат. Поле. Момент сил, действующий на диполь, потенц. Энергия диполя в однородном поле.

Электрическим диполем называют систему двух одинаковых по величине разноименных точечных зарядов и , расстояние между которыми значительно меньше расстояния до тех точек, в которых определяется поле системы. Прямая, проходящая через оба заряда, называется осью диполя. В соответствии с принципом суперпозиции потенциал поля в некоторой точке А равен: .

Пусть точка А выбрана так, что длина намного меньше расстояний и . В этом случае можно положить, что ; и формулу для потенциала диполя можно переписать:




где - угол между осью диполя и направлением к точке А, проведенным от диполя. Произведение называется электрическим моментом диполя или дипольным моментом.

Вектор направлен по оси диполя от отрицательного заряда к положительному. Таким образом, произведение в формуле для является дипольным моментом и соответственно:





Момент сил, действующий на диполь во внешнем электрическом поле.

Поместим диполь в электрическое поле. Пусть направление диполя составляет с направлением вектора напряженности некоторый угол . На отрицательный заряд действует сила , направленная против поля, на положительный заряд действует сила , направленная вдоль поля. Эти силы образуют пару сил с вращающим моментом: В векторном виде:

^ Диполь в однородном внешнем поле поворачивается под действием вращающего момента таким образом, чтобы сила, действующая на положительный заряд диполя, совпадала по направлению с вектором и осью диполя. Этому положению соответствует и

10. Диэлектрики в электростат. Поле. Векторы поляризованности и эл. Смещения. Диэл. Восприимч. И прониц. Среды. Связь между ними.

Диэлектрики – вещества, не имеющие практически свободных носителей заряда. Поэтому они не проводят ток, заряды не переходят, но поляризуются. диэлектрики – это вещества молекулярного строения, силы связи их зарядов внутри больше сил внешнего поля и они связаны, замкнуты внутри молекул и вовнешнем поле лишь частично сдвигаются, вызывая поляризацию.

При наличии внешнего электростатического поля напряженностью http://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-344.png молекулы диэлектрика деформируются. Положительный заряд смещается по направлению внешнего поля, а отрицательный – в противоположном направлении, образуя диполь – связанный заряд. В диэлектриках, имеющих дипольные молекулы, их электрические моменты под влиянием внешнего поля частично ориентируются по направлению поля. У большинства диэлектриков направление вектора поляризованности http://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-345.png совпадает с направлением вектора напряженности внешнего поля, а направление вектора напряженности поляризованных зарядов http://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-346.png противоположно направлению вектора напряженности внешнего поля (от + Q к – Q). http://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-350.png

Вектор поляризованности определяют по геометрической сумме электрических моментов диполей в единице объема. Для большинства диэлектриковhttp://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-351.png где k – относительная диэлектрическая восприимчивость.

В электротехнических расчетах используется также вектор электрического смещения (индукции): http://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-352.png,где http://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-353.png. Вектор http://toe-kgeu.ru/images/stories/toe3/toe3-lec-354.png зависит как от свободных, так и от связанных зарядов.

Диэлектрическая проницаемость  среды ε показывает, во сколько раз сила взаимодействия двух электрических зарядов в среде меньше, чем в вакууме. Диэлектрическая восприимчивость  ( поляризуемость ) вещества — физическая величина, мера способности вещества поляризоваться под действием электрического поля. Поляризуемость связана с диэлектрической проницаемостью ε соотн:  http://malishev.info/svalka/exams/sem2/physics/19/images/image00.png , или http://malishev.info/svalka/exams/sem2/physics/19/images/image03.png .

11. т-ма Гаусса для полей векторов P(r) и D(r) в интегр. И деф. Формахhttp://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image109.gif

 - теорема Гаусса для вектора http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image018.gif:поток вектора поляризованности http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image019.gif сквозь замкнутую поверхность http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image020.gif равна взятому с противоположным знаком избыточному связанному заряду диэлектрика в объеме, охватываемом поверхностью http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image021.gif.http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image108.gif

 - дифференциальная форма: дивергенция вектора поляризованности http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image022.gif равна взятой с противоположным знаком объемной плотности избыточного связанного заряда в этой же точке.

Точки, где http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image023.gif - источники поля http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image024.gif (из них линии поля расходятся), и наоборот, точки, где http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image025.gif - стоки поля http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image026.gif.

Плотностьhttp://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image027.gif; http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image028.gif, когда:

1) http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image029.gif- диэлектрик неоднороден; 2) http://physics.susu.ru/end_el/up/t22_files/image030.gif - поле неоднородно.

При поляризации однородного изотропного диэлектрика появляются только поверхностные связанные заряды, а объемные – нет.

^ Теорема Гаусса для вектора D

Поток вектора электрического смещения D сквозь замкнутую поверхность S равен алгебраической сумме свободных зарядов, расположенных в объеме, ограниченном этой поверхностью, т. е. (1)

Если не зависит от координат (изотропная среда), то

Из ур-я (1) следует, что когда заряд расположен вне объема, ограниченного замкнутой поверхностью S, поток вектора D сквозь поверхность S равен нулю.

Применяя к левой части (1) теорему Гаусса — Остроградского и выражая q через объемную плотность заряда р, получаем:

Так как объем выбран произвольно, то подынтегральные ф-ции равны:

div D = р.

Дифференциальная форма теоремы Гаусса — Остроградского (2-78) утверждает, что источниками вектора электрического смещения являются электрические заряды. В тех областях пространства, где р=0, источников вектора электрического смещения нет и, следовательно, силовые линии не имеют разрывов, т. к. div D=0. Для сред с абсолютной диэлектрической проницаемостью, ие зависящей от координат, можно записать:

divE =

12

13.

В металлических проводниках имеются свободные носители заряда – электроны проводимости (свободные электроны), которые могут под действием внешнего электрического поля перемещаться по всему проводнику. В отсутствие внешнего поля электрические поля электронов проводимости и положительных ионов металла взаимно компенсируются. Если металлический проводник внести во внешнее электростатическое поле, то под действием этого поля электроны проводимости перераспределяются в проводнике таким образом, чтобы в любой точке внутри проводника электрическое поле электронов проводимости и положительных ионов скомпенсировало внешнее поле.

^ Явлением электростатической индукции называется перераспределение зарядов в проводнике под влиянием внешнего электростатического поля. При этом на проводнике возникают заряды, численно равные друг другу, но противоположные по знакам – индуцированные (наведенные) заряды, которые исчезают, как только проводник удаляется из электрического поля.

Поскольку внутри проводника E=-grad фи=0 то потенциал будет постоянной величиной. Нескомпенсированные заряды располагаются в проводнике только на его поверхности.

при помещении нейтрального проводника во внешнее поле свободные заряды начнут перемещаться: положительные – по полю, а отрицательные – против поля. На одном конце проводника будет избыток положительных зарядов, на другом – отрицательных. Окончательно внутри проводника напряженность поля станет равна нулю, а линии напряженности вне проводника – перпендикулярными его поверхности.

  • ^ Электроемкость уединенного проводника.

Емкость уединённого проводника определяется зарядом сообщение которого проводнику изменяет его потенциал на единицу. С=Q/.

для шара радиусом R

  • Конденсаторы.

Конденсаторы - устройства способные накапливать значительные по величине заряды. Емкость конденсатора – физическая величина равная отношению заряда Q накопленного в конденсаторе к разности потенциалов между его обкладками. C=Q/(1-2). для плоского кон-ра.

У паралельно соединённых кон-ров разность потенциалов одинакова, у последовательно соединённых кон-ров заряды всех обкладок равны по модулю.

14.Энергия заряженного конденсатора. Энергия и плотность энергии электростатического поля.

Как всякий заряженный проводник, конденсатор обладает энергией, которая равна

W = C ()2/2=Q/2=Q2/(2C), (1) где Q — заряд конденсатора, С — его емкость,  — разность потенциалов между обкладками.

Используя выражение (1), можно найти механическую силу, с которой пластины конденсатора притягивают друг друга. Для этого предположим, что расстояние х между пластинами меняется, например, на величину Ах. Тогда действующая сила совершает работу dA=Fdx , вследствие уменьшения потенциальной энергии системы

Fdx=-dW, откуда F=dW/dx. (2) gray

Производя дифференцирование при конкретном значении энергии найдем искомую силу: gray

где знак минус указывает, что сила F является силой притяжения.

^ Энергия электростатического поля.

Преобразуем формулу (1), выражающую энергию плоского конденсатора посредством зарядов и потенциалов, воспользовавшись выражением для емкости плоского конденсатора (C = 0/d) и разности потенциалов между его обкладками ( =Ed). Тогда получимgray

где V=Sd — объем конденсатора. Данная ф-ла показывает, что энергия конденсатора выражается через величину, характеризующую электростатическое поле,— напряженность Е.

Объемная плотность энергии электростатического поля (энергия единицы объема)

w=W/V=0E2/2 = ED/2. (95.8)

Выражение (95.8) справедливо только для изотропного диэлектрика, для которого

выполняется соотношение Р=0Е.

Формулы (1) и (95.7) соответственно связывают энергию конденсатора с зарядом на его обкладках и с напряженностью поля.

15.

Вектор магнитной индукции является количественной характеристикой магнитного поля.

Магнитная индукция однородного магнитного поля определяется максимальным вращающим моментом действующим на рамку с магн. моментом равным единице, когда нормаль перпендикулярна направлению поля.

^ Принцип суперпозиции магнитных полей: если магнитное поле создано несколькими проводниками с токами, то вектор магнитной индукции в какой-либо точке этого поля равен векторной сумме магнитных индукций, созданных в этой точке каждым током в отдельности: http://files.school-collection.edu.ru/dlrstore/bc650c78-0ae7-edf6-5fba-dd9ed1f41bca/00144683274889431.gif

  • Сила Лоренца.

Сила действующая на эл. заряд Q движущийся в магн. поле со скоростью v называется силой Лоренца. F=Q[vB]. Направление силы Лоренца определяется по правилу левой руки. Магнитное поле не действует на покоящийся заряд. Если на движущийся заряд помимо магн. поля действует эл. поле то результирующая сила равна векторной сумме сил. F=QE+Q[vB].

Модуль силы Лоренца равен произведению модуля индукции магнитного поля B(вектор), в котором находится заряженная частица, модуля заряда q этой частицы, ее скорости υ и синуса угла между направлениями скорости и вектора индукции магнитного поляd:\полезные программы\мой универ\2 курс\физика\2 сем\фото\mimetex.jpg Так как сила Лоренца перпендикулярна вектору скорости частицы, то она не может изменить значение скорости, а изменяет только ее направление и, следовательно, не совершает работы.

^ Движение заряженных частиц в магнитном поле.

Если заряженная частица движется в магн. поле перпендикулярно вектору В, то сила Лоренца постоянна по модулю и нормальна к траектории движения частицы.



16.

^ Электрический ток — это упорядоченное движение заряженных частиц в проводнике. Чтобы он возник, следует предварительно создать электрическое поле, под действием которого вышеупомянутые заряженные частицы придут в движение.

^ Закон ОмаСила тока в однородном участке цепи прямо пропорциональна напряжению, приложенному к участку, и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению этого участка.

Сила тока — скалярная физическая величина, определяемая отношением заряда Δq, проходящего через поперечное сечение проводника за некоторый промежуток времени Δt, к этому промежутку времени. http://constant-current.narod.ru/images/1.png
1   2   3   4   5

Похожие:

Закон сохранения электрического заряда iconЛекція 19
Один из фундаментальных строгих законов природы ёc закон сохранения электрического заряда: алгебраическая сумма электрических зарядов...
Закон сохранения электрического заряда iconЗадача на применение закона сохранения массового числа и электрического заряда
Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение. Мгновенная...
Закон сохранения электрического заряда iconЗакон сохранения энергии в механике. Внутренняя энергия. Общефизический закон сохранения энергии
Перечень вопросов является основой для составления билетов к зачётам и экзаменам
Закон сохранения электрического заряда icon1 Элементарный электрический заряд
Элемента́рный электри́ческий заря́д — минимальная порция (квант) электрического заряда. Равен приблизительно 1,602 176 565(35)·10−19...
Закон сохранения электрического заряда iconОпорный конспект по предмету электроПитающие Установки резервные...
В конце заряда, когда будет использован весь, возрастании плотности прекратится, что будет свидетельствовать о завершенной заряда....
Закон сохранения электрического заряда iconЗакон сохранения жизни Ю. Н.   Куражковского: «Жизнь может существовать...
Понятие «среда обитания». Закон сохранения жизни Ю. Н. Куражковского. Понятие об основах взаимодействия человека со средой обитания....
Закон сохранения электрического заряда iconВзаимодействие между заряженными частицами называются- электромагнитными....
Электризация — это сообщение телу электрического заряда. Электризация может происходить, например, при соприкосновении (трении) разнородных...
Закон сохранения электрического заряда iconЗакон сохранения … устанавливает связь между поступательными и вращательными...
Если удар не является центральным …, то в законе сохранения … в результате упругого столкновения без проскальзывания может произойти...
Закон сохранения электрического заряда iconI закон термодинамики закон превращения и сохранения энергии
...
Закон сохранения электрического заряда iconЗакон сохранения массы
Химия это наука, изучающая вещества, их состав, строение, свойства и взаимные превращения
Вы можете разместить ссылку на наш сайт:
Школьные материалы


При копировании материала укажите ссылку © 2015
контакты
userdocs.ru
Главная страница