1 топологические параметры электрических цепей


Название1 топологические параметры электрических цепей
страница3/27
Дата публикации16.03.2013
Размер2.35 Mb.
ТипАнализ
userdocs.ru > Физика > Анализ
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   27
^

Последовательно соединенные реальная индуктивная 
катушка и конденсатор в цепи синусоидального тока


       Катушка с активным сопротивлением   R  и индуктивностью   L  и конденсатор емкостью  С  включены последовательно(рис.6.8). В схеме протекает синусоидальный ток

http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_222.gif.

     Определим напряжение на входе схемы. 
       В соответствии со вторым законом Кирхгофа,

http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_223.gif

           http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_224.gif    (6.15)

       Подставим эти формулы в уравнение (6.15). Получим:

       http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_225.gif     (6.16)http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_226.gif

     Из выражения (6.16) видно: напряжение в активном сопротивлении совпадает по фазе с током, напряжение на индуктивности опережает по фазе ток на 90o, напряжение по емкости отстает по фазе от тока на 90o
     Запишем уравнение (6.16) в комплексной форме:

http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_227.gif (6.17)

           Рис. 6.8

       Поделим левую и правую части уравнения (6.17) на √2. 
       Получим уравнение для комплексов действующих значений токов и напряжений

       http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_228.gif,     (6.18)

       где http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_229.gif - комплексное сопротивление цепи; 
      http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_230.gif - модуль комплексного сопротивления, или полное сопротивление цепи; 
             http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_231.gif - начальная фаза комплексного сопротивления.

       При построении векторных диаграмм цепи рассмотрим три случая.

  1. XL > XC, цепь носит индуктивный характер. Векторы напряжений на индуктивности и емкости направлены в противоположные стороны, частично компенсируют друг друга. Вектор напряжения на входе схемы опережает вектор тока(рис.6.9).

  2. Индуктивное сопротивление меньше емкостного. Вектор напряжения на входе схемы отстает от вектора тока. Цепь носит емкостный характер (рис.6.10).

  3. Индуктивное и емкостное сопротивления одинаковы. Напряжения на индуктивности и емкости полностью компенсируют друг друга. Ток в цепи совпадает по фазе с входным напряжением. В электрической цепи наступает режим резонансного напряжения (рис.6.11).

       Ток в резонансном режиме достигает максимума, так как полное сопротивление (z) цепи имеет минимальное значение.

http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_232.gif

         Условие возникновения резонанса: http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_233.gif, отсюда резонансная частота равна

      http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_234.gif.

         Из формулы следует, что режима резонанса можно добиться следующими способами:

  1. изменением частоты;

  2. изменением индуктивности;

  3. изменением емкости.

      В резонансном режиме входное напряжение равно падению напряжения в активном сопротивлении. На индуктивности и емкости схемы могут возникнуть напряжения, во много раз превышающие напряжение на входе цепи. Это объясняется тем, что каждое напряжение равно произведению тока I0 (а он наибольший), на соответствующее индуктивное или емкостное сопротивление (а они могут быть большими).

http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_235.gif.

http://www.normalizator.com/manuals/lessons/matusko/images/ris_236.gif

Рис. 6.9                            Рис. 6.10                              Рис. 6.11

14 цепь синусоидального тока с последовательным соединением активного и емкостного сопротивлений.

15 цепь переменного однофазного тока с последовательным соединением активного, индуктивного и емкостного сопротивлений.

^ Последовательное соединение активного, индуктивного и ёмкостного элементов

Рассмотрим процессы, происходящие в цепи, содержащей индуктивную катушку с параметрами LR и конденсатор с параметром С. Схема замещения цепи показана на рис. 3.7.

http://www.kgau.ru/distance/etf_03/el-teh-ppp/img/et1-71.gif
Рис. 3.7 – Схема замещения последовательной цепи R, L, C

Для последовательной цепи общим является ток. Согласно второму закону Кирхгофа для мгновенных значений напряжение на входе цепи определяется выражением

u = uR + uL + uC.

Запишем это уравнение в комплексной форме

U = UR + UL + UC.

Представим это уравнение векторной диаграммой, рис. 3.8, а.

Построение векторной диаграммы начинаем с отложения на комплексной плоскости вектора тока I, который является общим для всех элементов цепи. Причём направление вектора выбираем произвольно. На рис 3.8, а вектор тока I выбран совпадающим с положительным направлением действительной оси. Вектор напряжения на активном сопротивлении UR совпадает по направлению с вектором тока, его называют активной составляющей напряжения, UR = RI. Вектор напряжения на индуктивности катушки UL = jXLI опережает вектор тока на угол 90°. Вектор напряжения на ёмкости UC = - jXCI отстаёт от вектора тока на угол 90°.

Геометрическая сумма трех векторов напряжения даёт вектор напряжения U, приложенного к цепи. Результирующий вектор напряжения U опережает вектор тока I на угол φ.

При построении диаграммы условно принято UL > UC. В построенной диаграмме можно выделить треугольник ОАВ, называемый треугольником напряжений. Сторона треугольника

АВ = UХ = UL + UC = j(XL – XCI

называется реактивной составляющей напряжения. Из треугольника напряжений можно найти модуль напряжения на зажимах в цепи

http://www.kgau.ru/distance/etf_03/el-teh-ppp/img/et1-72.gif

Заменяя напряжения на элементах произведением тока на соответствующие сопротивления, получаем

U = I + jXL·I – jXC · I = I·[R + j(XL – XC)] = Z·I,

где Z – полное комплексное сопротивление цепи,

Z = R + j(XL – XC).

http://www.kgau.ru/distance/etf_03/el-teh-ppp/img/et1-73.gif
Рис. 3.8
а) векторная диаграмма для нагрузки индуктивного характера (XL>XC);
б) треугольник сопротивления; в) треугольник мощностей

Разделим все векторы комплексных напряжений (треугольника ОАВ, рис. 3.8, а) на вектор комплексного тока, тогда получим треугольник сопротивления О'А'В' для случая XL>XC (рис. 3.8, б). Из треугольника сопротивлений можно определить модуль полного сопротивления и угол φ

http://www.kgau.ru/distance/etf_03/el-teh-ppp/img/et1-74.gif

Знак угла φ зависит от характера нагрузки: плюс соответствует индуктивной нагрузке, минус – ёмкостной.

В общем случае электрическая цепь в зависимости от соотношения между индуктивным и емкостным сопротивлениями может иметь индуктивный характер при XL > XC, емкостный характер при XL < XC и активный характер при XL = XC.

16 резонанс напряжений в цепях синусоидального тока.
^

Резонансы в цепях синусоидального тока


Резонансом называется такой режим работы цепи, включающей в себя индуктивные и емкостные элементы, при котором ее входное сопротивление (входная проводимость) вещественно. Следствием этого является совпадение по фазе тока на входе цепи с входным напряжением.

 

^ Резонанс в цепи с последовательно соединенными элементами
(резонанс напряжений)
 

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image002.gifДля цепи на рис.1 имеет место Соединение фаз треугольником Несколько реже, чем соединение звездой, в трехфазных устройствах применяют соединение треугольником

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image004.gif

где

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image006.gif; 

(1)



http://lekprim.ru/teorelek/images08/image008.gif. 

(2)

В зависимости от соотношения величин http://lekprim.ru/teorelek/images08/image010.gif и http://lekprim.ru/teorelek/images08/image012.gif возможны три различных случая.

1. В цепи преобладает индуктивность, т.е. http://lekprim.ru/teorelek/images08/image014.gif , а следовательно,

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image016.gif . Этому режиму соответствует векторная диаграмма на рис. 2,а.

 

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image018.gif

 

2. В цепи преобладает емкость, т.е. http://lekprim.ru/teorelek/images08/image020.gif , а значит, http://lekprim.ru/teorelek/images08/image022.gif . Этот случай отражает векторная диаграмма на рис. 2,б.

3. http://lekprim.ru/teorelek/images08/image024.gif - случай резонанса напряжений (рис. 2,в).

Условие резонанса напряжений

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image026.gif .

(3)

При этом, как следует из (1) и (2), http://lekprim.ru/teorelek/images08/image028.gif .

При резонансе напряжений или режимах, близких к нему, ток в цепи резко возрастает. В теоретическом случае при R=0 его величина стремится к бесконечности. Соответственно возрастанию тока увеличиваются напряжения на индуктивном и емкостном элементах, которые могут во много раз превысить величину напряжения источника питания.

Пусть, например, в цепи на рис. 1 http://lekprim.ru/teorelek/images08/image030.gif http://lekprim.ru/teorelek/images08/image032.gif http://lekprim.ru/teorelek/images08/image034.gif . Тогда http://lekprim.ru/teorelek/images08/image036.gif , и, соответственно, http://lekprim.ru/teorelek/images08/image038.gif .

Явление резонанса находит полезное применение на практике, в частности в радиотехнике. Однако, если он возникает стихийно, то может привести к аварийным режимам вследствие появления больших перенапряжений и сверхтоков.

Физическая сущность резонанса заключается в периодическом обмене энергией между магнитным полем катушки индуктивности и электрическим полем конденсатора, причем сумма энергий полей остается постоянной.

Суть дела не меняется, если в цепи имеется несколько индуктивных и емкостных элементов. Действительно, в этом случае http://lekprim.ru/teorelek/images08/image040.gif http://lekprim.ru/teorelek/images08/image042.gif , и соотношение (3) выполняется для эквивалентных значений LЭ и CЭ .

Как показывает анализ уравнения (3), режима резонанса можно добиться путем изменения параметров L и C, а также частоты. На основании (3) для резонансной частоты можно записать

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image044.gif . 

(4)

Резонансными кривыми называются зависимости тока и напряжения от частоты. В качестве их примера на рис. 3 приведены типовые кривые I(f); http://lekprim.ru/teorelek/images08/image046.gif и http://lekprim.ru/teorelek/images08/image048.gif для цепи на рис. 1 при U=const.

Важной характеристикой резонансного контура является добротность Q, определяемая отношением напряжения на индуктивном (емкостном) элементе к входному напряжению:

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image050.gif , 

(5)

 

- и характеризующая “избирательные” свойства резонансного контура, в частности его полосу пропусканияhttp://lekprim.ru/teorelek/images08/image052.gif .

Другим параметром резонансного контура является характеристическое сопротивление, связанное с добротностью соотношением

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image054.gif , 

(6)

 

или с учетом (4) и (5) для http://lekprim.ru/teorelek/images08/image056.gif можно записать:

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image058.gif . 

(7)

 

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image060.gif

Резонанс в цепи с параллельно соединенными элементами
(резонанс токов)


http://lekprim.ru/teorelek/images08/image064.gifДля цепи рис. 4 имеем

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image062.gif ,

где

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image066.gif ; 

(8)



http://lekprim.ru/teorelek/images08/image068.gif . 

(9)

 

В зависимости от соотношения величин http://lekprim.ru/teorelek/images08/image070.gif и http://lekprim.ru/teorelek/images08/image072.gif , как и в рассмотренном выше случае последовательного соединения элементов, возможны три различных случая.

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image074.gif

В цепи преобладает индуктивность, т.е. http://lekprim.ru/teorelek/images08/image076.gif , а следовательно, http://lekprim.ru/teorelek/images08/image078.gif . Этому режиму соответствует векторная диаграмма на рис. 5,а.

В цепи преобладает емкость, т.е. http://lekprim.ru/teorelek/images08/image080.gif , а значит, http://lekprim.ru/teorelek/images08/image082.gif . Этот случай иллюстрирует векторная диаграмма на рис. 5,б.

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image084.gif - случай резонанса токов (рис. 5,в).

Условие резонанса токов http://lekprim.ru/teorelek/images08/image086.gif или

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image088.gif . 

(10)

При этом, как следует из (8) и (9), http://lekprim.ru/teorelek/images08/image090.gif . Таким образом, при резонансе токов входная проводимость цепи минимальна, а входное сопротивление, наоборот, максимально. В частности при отсутствии в цепи на рис. 4 резистора R ее входное сопротивление в режиме резонанса стремится к бесконечности, т.е. при резонансе токов ток на входе цепи минимален.

Идентичность соотношений (3) и (5) указывает, что в обоих случаях резонансная частота определяется соотношением (4). Однако не следует использовать выражение (4) для любой резонансной цепи. Оно справедливо только для простейших схем с последовательным или параллельным соединением индуктивного и емкостного элементов.

При определении резонансной частоты в цепи произвольной конфигурации или, в общем случае, соотношения параметров схемы в режиме резонанса следует исходить из условия вещественности входного сопротивления (входной проводимости) цепи.

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image092.gifНапример, для цепи на рис. 6 имеем

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image094.gif

Поскольку в режиме резонанса мнимая часть http://lekprim.ru/teorelek/images08/image096.gif должна быть равна нулю, то условие резонанса имеет вид

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image098.gif ,

откуда, в частности, находится резонансная частота.

^ Резонанс в сложной цепи

Условие резонанса для сложной цепи со смешанным соединением нескольких индуктивных и емкостных элементов, заключающееся в равенстве нулю мнимой части входного сопротивления http://lekprim.ru/teorelek/images08/image100.gif или входной проводимости http://lekprim.ru/teorelek/images08/image102.gif , определяет наличие у соответствующих этому условию уравнений относительно http://lekprim.ru/teorelek/images08/image104.gif нескольких вещественных корней, т.е. таким цепям соответствует несколько резонансных частот.

При определении резонансных частот для реактивного двухполюсника аналитическое выражение его входного реактивного сопротивления http://lekprim.ru/teorelek/images08/image106.gif или входной реактивной проводимости http://lekprim.ru/teorelek/images08/image108.gif следует представить в виде отношения двух полиномов по степеням http://lekprim.ru/teorelek/images08/image110.gif , т.е. http://lekprim.ru/teorelek/images08/image112.gif или http://lekprim.ru/teorelek/images08/image114.gif . Тогда корни уравнения http://lekprim.ru/teorelek/images08/image116.gifдадут значения частот, которые соответствуют резонансам напряжений, а корни уравнения http://lekprim.ru/teorelek/images08/image118.gif - значения частот, при которых возникают резонансы токов. Общее число резонансных частот в цепи на единицу меньше количества индуктивных и емкостных элементов в схеме, получаемой из исходной путем ее сведения к цепи (с помощью эквивалентных преобразований) с минимальным числом этих элементов. Характерным при этом является тот факт, что режимы резонансов напряжений и токов чередуются.

В качестве примера определим резонансные частоты для цепи рис. 7. Выражение входного сопротивления данной цепи имеет вид

http://lekprim.ru/teorelek/images08/image120.gif

Из решения уравнения http://lekprim.ru/teorelek/images08/image124.gif получаем частоту http://lekprim.ru/teorelek/images08/image126.gif , соответствующую резонансу напряжений, а из решения уравнения http://lekprim.ru/teorelek/images08/image127.gif- частоту http://lekprim.ru/teorelek/images08/image129.gif , соответствующую резонансу токов.http://lekprim.ru/teorelek/images08/image122.gif

17 цепь синусоидального тока с параллельным включением RLC.

 ^ Индуктивный характер цепи синусоидального тока с параллельным соединением RLC — элементов.

При уменьшении f, L,C

XL < Xc

YL > Yc

IL > Ic

Индуктивный

I(a1) I1

I2 I(a2)

-φ +φ

I2(C) I1(L)

I > Imin

Энергия индуктивной ветви, больше энергии на конденсаторе, выходит за пределы контура, т.е. ток общей цепи возрастает:

(W I2) / 2 > (W U2) / 2

^ 20. Емкостной характер цепи синусоидального тока с параллельным соединением RLC — элементов.

При увеличении f, L,C

XL > Xc

YL < Yc

IL < Ic

Емкостной

I(a1) I1

I2 I(a2)

-φ +φ

Iр2(L) Iр1(С)

Энергия емкости больше энергии катушки, выходит за пределы контура, т.е. ток общей цепи возрастает:

 (W I2) / 2 < (W U2) / 2

^ Цепь переменного тока с параллельным соединением RLC — элементов: резонанс токов и способы его достижения.

I(a1) Ua1 I1

I2 I(a2)

Ua2

φ φ

Iр(L) Iр(С)

XL = Xc

Имеем:

bL = bc (проводимость)

IL= Ic= I1p = I2p — max

Признак:

(W I2) / 2 = (W U2) / 2

Колеблется внутри контура (в идеале) не выходя за пределы, а так как r = 0 никуда не расходуется. Ток в общей цепи равен нулю (0), а в реальном контуре расходуется энергия на активном сопротивлении и расходуемая часть пополняется источником I стремится к нулю — min.

Свойство: имеем резонанс токов.

Имеем резонанс токов с переводом цепи в индуктивный или емкостной режимы.

В цепи, схема которой содержит параллельно соединенные индуктивный, емкостный и резистивный элементы, т. е.параллельный контур может возникнуть резонанс токов.

При заданном напряжении питания  общий ток

i=Y  =— комплексная проводимость параллельного контура; где Y - полная проводимость контура.

При угловой частоте ωрез = l/ индуктивная bL == 1/ωL и емкостная Ьc = С проводимости параллельных ветвей одинаковые, аргумент комплексной проводимости цепи — φ равен нулю, полная проводимость контура минимальна: у = g и общий ток минимальный: Iрез = gU.

Режим параллельного контура, при котором сдвиг фаз между напряжением и общим током равен нулю, называетсярезонансом токов.

При резонансе действующие значения токов в индуктивном и емкостном элементах одинаковые, а сдвиг фаз между токами равен π, так как ток в индуктивном элементе отстает от напряжения по фазе на угол л/2, а ток в емкостном элементе опережает напряжение на такой же угол π/2).

На рис. 2.49 показаны резонансные кривые параллельного контура. В емкостном элементе ток Iс возрастает пропорционально угловой частоте, в индуктивном элементе ток lL обратно пропорционален угловой частоте, в резистивном элементе ток lr  U/r от угловой частоты не зависит. Точка пересечения кривых /с(ω) и JL (ω) соответствует резонансу токов, при котором I=Ir.

Если проводимость g резистивного элемента равна нулю, то и полная проводимость у цепи при резонансе равна нулю и общий ток идеального параллельного контура (ток источника) равен нулю, что эквивалентно размыканию цепи.

Последовательно с индуктивным элементом L может быть включен резистивный элемент rL, а последовательно с емкостным элементом С — резистивный элемент гс учитывающие, например, потери энергии в проводах. Условием резонанса токов в такой цепи будет равенство индуктивной и емкостной проводимостей этих ветвей.

И в этом случае при резонансе общий ток совпадает по фазе с напряжением. Отметим, что резонанс токов в отличие от резонанса напряжений — явление безопасное для электроэнергетических установок. Большие токи в ветвях при резонансе токов возникают лишь в случае больших реактивных проводимостях ветвей, т. е. больших емкостей конденсаторов и малых индуктивностей катушек. Ничего неожиданного здесь нет, так как токи в обеих ветвях взаимно независимы и их значения определяются (на основании закона Ома) приложенным напряжением.

18 резонанс токов в однофазных цепях синусоидального тока.

19 представление активных, реактивных и полных сопротивлений действительными числами, треугольниками, комплексными числами.

20 комплексный метод расчета синусоидальных цепей со сложным соединением элементов.

^ КОМПЛЕКСНЫЙ МЕТОД РАСЧЕТА ЦЕПЕЙ
СИНУСОИДАЛЬНОГО ТОКА


Понятия комплексных токов и напряжений http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image143.gifhttp://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image144.gif, комплексных сопротивлений и проводимостей Z и Y лежат в основе комплексного метода расчета цепей синусоидального тока.

Для расчета цепи необходимо перейти от заданных характеристик действующих в цепи источников ЭДС и тока, используя формулы прямого преобразования (7.1), к их комплексным изображениям: http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image145.gifhttp://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image146.gif (http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image147.gifhttp://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image148.gif — действующие ЭДС и токи, e, J — их начальные фазы). При наличии единственного источника его начальную фазу можно принять равной нулю, тогда его комплексное изображение будет вещественным. Далее вводятся комплексные сопротивления (или проводимости) элементов цепи: ZR = RZL = jL;ZC = 1/jC или YR = 1/RYL = 1/jLYC = jC. Эти величины выражают связи комплексных токов http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image143.gif и напряжений http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image144.gif на элементах цепи: http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image149.gif (http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image150.gif). Сами комплексные токи и напряжения подчиняются законам Кирхгофа: http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image151.gifhttp://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image152.gif. Поэтому далее комплексные величины рассчитываются на основе уравнений Кирхгофа либо вытекающих из них узловых или контурных уравнений. При этом матрицы узловых проводимостей Yу или контурных сопротивлений Zк, формируемые из комплексных проводимостей или сопротивлений элементов цепи, имеют комплексные элементы.

К комплексным величинам http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image144.gif и http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image143.gif можно применять принципы наложения и взаимности. Комплексные сопротивления Z и проводимости Y подчиняются правилам суммирования и преобразования при последовательном и параллельном соединениях, тождественным правилам преобразованиям сопротивлений R и проводимостей G резистивных элементов.

Таким образом, комплексный метод позволяет распространить на расчет цепей синусоидального тока все известные способы и методы расчета резистивных цепей. Их соответствие расчетным величинам и формулам комплексного метода показано в Tабл. 7.2.

Значения комплексных токов http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image143.gif и напряжений http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image144.gif определяют действующие значения как модуль соответствующей комплексной величины (или его амплитуду, если при анализе используются комплексные амплитуды). Начальная фаза равна аргументу соответствующей комплексной величины. Таким образом, для перехода от комплексных изображений http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image143.gif и http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image144.gif к представлению искомых величин во временной области i(t) и u(t) используются формулы обратного преобразования (7.2).

Обозначения величин и соотношений

Величины, законы и методы

При анализе резистивных цепей во временной области

При комплексном анализе на синусоидальном токе

ЭДС

e

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image153.gif

Ток источника

J

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image154.gif

Напряжение

u

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image155.gif

Ток

i

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image156.gif

Сопротивление

R

Z = R + jX

Проводимость

G

Y = G – jB

Закон Ома

u = Ri

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image157.gif

“ “

i = Gu

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image158.gif

1-й закон Кирхгофа

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image159.gif

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image160.gif

2-й закон Кирхгофа

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image161.gif

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image162.gif

Узловые уравнения

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image163.gif

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image164.gif

Контурные уравнения

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image165.gif

http://eelib.narod.ru/toe/novg_2.01/07/image166.gif

21 основные определения переменного тока: частота, амплитуда, начальная фаза, сдвиг фаз.
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   27

Похожие:

1 топологические параметры электрических цепей iconКалендарно-тематический план проведения занятий
Основные понятия теории цепей. Идеализация источников энергии. Основные законы электрических цепей. Эквивалентные преобразования...
1 топологические параметры электрических цепей iconКурсовая работа по курсу «Основы теории электрических цепей» Тема:...
Связь между импульсной характеристикой и передаточной функцией цепи
1 топологические параметры электрических цепей iconДисциплина "Электротехника" Группа м-211 Семестр 3 Учебный год 2012/2013...
Основные понятия теории цепей. Идеализация источников энергии. Основные законы электрических цепей. Эквивалентные преобразования...
1 топологические параметры электрических цепей iconИсследование линейных электрических цепей постоянного тока с последовательным...
...
1 топологические параметры электрических цепей iconРуководство предназначено для подготовки и проведения первых четырех...
Лабораторные работы по теории электрических цепей выполняются после того, как необходимый материал рассмотрен на лекциях и практических...
1 топологические параметры электрических цепей iconЛабораторная работа №6 Изучение влияния на сигнал различных элементов...
Цель работы: изучить влияние на сигнал различных элементов электрических цепей с помощью программного пакета ewb
1 топологические параметры электрических цепей iconЭкзаменационные вопросы по дисциплине «Теория электрических цепей»
Электрическое поле. Графическое изображение электрических полей. Напряжённость электрического поля. Потенциал. Напряжение. Электрическое...
1 топологические параметры электрических цепей iconЭкзаменационные вопросы по дисциплине «Общая электротехника и электроника»
Расчет электрических цепей постоянного тока с одним источником методом свертывания
1 топологические параметры электрических цепей iconЛинейные цепи постоянного тока
Расчёт электрических цепей является одной из основных задач при изучении электротехники, а впослед-ствии – и электроники
1 топологические параметры электрических цепей iconИсследование линейной электрической цепи постоянного тока со смешанным соединением резисторов
Усовершенствовать навыки сборки электрических цепей и пользования электроизмерительными приборами
Вы можете разместить ссылку на наш сайт:
Школьные материалы


При копировании материала укажите ссылку © 2015
контакты
userdocs.ru
Главная страница