К. К. Хренов и д-р техн наук, проф


НазваниеК. К. Хренов и д-р техн наук, проф
страница2/12
Дата публикации26.03.2013
Размер2.13 Mb.
ТипКнига
userdocs.ru > Физика > Книга
1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   12

^ 1.2. Принципиальная электрическая схема получения электрогидравлического эффекта

Начиная с 1933 г,, исследовались явления, возникающие в зоне высоковольтного искрового разряда в жидкой среде. В начальной стадии эти исследования подтвердили существующие данные о том, что такой разряд легко возникает только в диэлектрических жидкостях, а в жидкостях с ионной проводимостью происходит лишь в случаях очень малой длины искрового промежутка и всегда сопровождается обильным газо- и парообразованием.

Механическое воздействие жидкости на объекты, помещенные вблизи канала разряда, получаемого по традиционной схеме с прямым подключением конденсатора на разрядный промежуток в жидкости, практически ничтожно для жидкостей с ионной проводимостью и сравнительно ощутимо лишь в среде жидких диэлектриков. Оно определяется весьма незначительными давлениями внутри парогазового пузыря, возникающего вокруг зоны разряда. Создающиеся в жидкости гидравлические импульсы имеют пологий фронт и значительную длительность протекания, при этом обладают небольшой мощностью.

В связи с этим необходимо было найти условия, в которых действие гидравлических импульсов могло бы быть резко усилено. Для этого требовалось уменьшить толщину парогазовой оболочки и сократить продолжительность разряда, в течение которого она создается. Одновременно необходимо было повысить мощность единичного импульса.

Решить эту задачу оказалось возможным путем разработки принципиальной электрической схемы, которая обеспечила подачу тока на рабочий промежуток в виде короткого импульса при помощи мгновенного «ударного» подключения накопителя энергии.

С этой целью автором был введен в электрическую схему формирующий воздушный искровой промежуток, что позволило 'в жидкостях с ионной проводимостью изменить характер искрового разряда, резко усилить его механическое действие [7, 14].

Дополнительный формирующий воздушный промежуток позволяет накапливать заданное количество энергии с импульсной



п К1 . /•% /-^




<5

И V

С =

<РП

= РП

~

^







подачей ее на основной промежуток; значительно сократить дли- к тельность импульса и предотвра- 0~^—'—л титьвозникновение колебательных ~ 3

процессов; создавать крутой фронт ^ }

Рис, 1.1. Электрическая схема для воспроизведения ЭГЭ с одним формирующим промежутком — зарядное сопротивление; Тр — трансформатор; V — выпрямитель; ФП — формирующий искровой промежуток; РП — рабочий и искровой промежуток в жидкости; С — рабочая емкость — конденсатор)


импульса, исключая возможность перехода к дуговому разряду; получать при заданном основном межэлектродном промежутке любые из допустимых для используемого источника питания значения тока и напряжения; регулированием длины формирующего промежутка изменять форму импульса и характер разряда на основном рабочем промежутке в жидкости. Именно формирующий промежуток явился обострителем импульса тока, позволившим перейти к напряжениям гораздо большим, чем напряжение пробоя рабочего промежутка в жидкости.

Таким образом, для создания электрогидравлических ударов была предложена схема (рис. 1.1), включающая источник питания с конденсатором в качестве накопителя электрической энергии. Напряжение на конденсаторе повышается до значения, при котором происходит самопроизвольный пробой воздушного формирующего промежутка, и вся энергия, запасенная в конденсаторе, мгновенно поступает на рабочий промежуток в жидкости, где и выделяется в виде короткого электрического импульса большой мощности. Далее процесс при заданных емкости и напряжении повторяется с частотой, зависящей от мощности питающего трансформатора.

Автором также были предложена схема с двумя формирующими промежутками. Как оказалось, введение двух формирующих искровых промежутков позволяет получить некоторое повышение

п М ,

О Г>




<3

\л

V С =

<РП1

- РП

ФЛ2 П П

^.-

Ц










крутизны фронта импульса, а главное, делает схему симметричной, более управляемой и безопасной в обращении (рис, 1.2). Но, поскольку при этом возрастание крутизны фронта импульса невелико, а сложность изготовления схемы повышена, на практике ее почти не применяют.

В дальнейшем автором были предложены и другие схемы (см.

Рис, 1.2. Электрическая схема для ГЛ' 3> ' °ДНаКО формирующий ПРО-
воспроиавсдения ЭГЭ с двумя фор- межуток (в различных его моди-
мирующими промежутками фикациях, например, в виде










Ш эта/


П этап


а) 1ятап


®


VI этап


V этап


IVэтап

игнитрона) применяют во всех современных электрогидравлических силовых установках.

Опытным путем была установлена возможность широкого варьирования параметрами принципиальной электрической схемы, воспроизводящей электрогидравлический эффект. Это дало основание ввести понятие «режим работы» силовой установки, подразумевая под этим значения основных параметров схемы: емкости и напряжения [3, 6] . Были определены три основных режима: жесткий У>50 кВ; С<0,1 мкФ; средний — 20 кВ<У<50 кВ; 0,1 мкФ<С<1,0 мкФ; мягкий У<20 кВ; С>1,0 мкФ.

^ 1.3. Явления, происходящие в жидкости при электрогидравлическом эффекте

Автор впервые наблюдал электрогидравлический эффект в открытом сосуде, заполненном жидкостью (водой). Уже в ходе первых экспериментальных исследований было установлено, что при пробое жидкости по схемам, представленным на рис. 1.1 и 1.2, вокруг канала разряда возникает зона высокого давления, диаметр которой пропорционален мощности импульса. Высокие гидравлические давления по мере удаления от разряда быстро падают, примерно пропорционально квадрату расстояния от него.

Жидкость, получив ускорение от расширяющегося с большой скоростью канала разряда, перемещается от него во все стороны, образуя на том месте, где был разряд, значительную по объему полость, названную кавитационной, и вызывая первый (основной) гидравлический удар. Затем полость также с большой скоростью смыкается, создавая второй кавитационныи гидравлический удар. На этом единичный цикл электрогидравлического эффекта заканчивается, и он может повторяться неограниченное число раз соответственно заданной частоте следования разрядов [7, 14] .

Развитие искрового разряда во времени происходит путем последовательного «прорастания» стримеров в межэлектродном промежутке. Растущий стример, как правило, состоит не из одного, а из многих каналов с многочисленными ответвлениями от них. Рост каждого отдельного «уса» стримера является ступенчато-прерывным процессом и представляет собой последовательное разряжение гидроксильных ионов ОН~ из все новых и новых и довольно значительных объемов жидкости, лежащих на пути стримера. Характер и последовательность процесса для нескольких этапов развития приведены на рис. 1.3, а— в.

Если рассмотреть падение напряжения только на одном усе стримера, то оно имеет характерную ступенчатость, но, поскольку рост отдельных усов происходит несинхронно с другими, эта ступенчатость взаимно перекрывается, становится слабовыраженной, а для всего процесса в целом даже совсем исчезает [3] . Образовавшийся канал стримера проходит в области, имеющей лишь разрядившиеся ионы ОН~ и нейтральные к процессу роста

14

Рис, 1,3, Принципиальная схема развития растущего стримера и окружающей его, преимущественно газовой, оболочки: а — этапы ступенчатого развития-прорастания стримера (/— VI); б —схема процесса для момента V этапа; а —

схема процесса для момента VI этапа;

/ — отдельные боковые «усы» стримера; 2 — оболочка у основания стримера; 3 — главный канал стримера; 4 — канал уса стримера; 5— оболочка; б — электрод

т. е.


стримеров ионы Н"


в области электрически нейтральной,

электрически изолирующей канал от окружающей среды.

В процессе роста стримеров возникает основная масса тех газообразных продуктов, из которых в дальнейшем образуется парогазовая рубашка канала искрового разряда. Пузырьки газов, образующиеся в жидкости на усах стримеров при их росте, существуют относительно долго и даже тогда, когда тот или иной ус уже исчезает. Эти пузырьки могут довольно ярко светиться желто-оранжевым или фиолетово-розовым цветом под влиянием собственных полей разряда. При некотором навыке их можно наблюдать визуально.

При некоторых значениях параметров импульса могут возни
кать самые различные формы искрового канала, связанные с
неполным его образованием. Канал может существовать, напри
мер, как составленный из ярко-белой «толстой» и слабосветящейся
розово-фиолетовой «тонкой» частей. Иногда также' при опреде
ленных значениях параметров импульса можно наблюдать и
появление «перистого» стримера, идущего от отрицательного
электрода к положительному. ,

15
При прохождении стримера через жидкость (в рассматриваемом случае через воду) ионы жидкости, разряжаясь на растущий стример как на «выдвижной» электрод, образуют на уже возникшей его поверхности (кроме непрерывно растущего переднего конца) тонкую газовую пленку, отделяющую уже оформившийся'' ствол или ветвь стримера от окружающей жидкости. Таким образом, происходит своеобразное явление, названное автором явлением самоизоляции разряда, способствующее увеличению эффективности всего процесса. Изолирующую пленку образуют атомарные и молекулярные кислород и водород, газообразная перекись водорода, а также электрически нейтральные свободные радикалы Н, ОН, существующие в парах воды. Поскольку рост стримера совершается не только в пространстве, но и во времени, то его «основание» — у острия положительного электрода — оказывается «старше» его «вершины» — продолжающего расти конца стримера. Таким образом, газовая оболочка — «рубашка» стримера,— также развивающаяся во времени, оказывается более «толстой» там, где время ее существования больше. Кроме того, из острия положительного электрода при формировании разряда отходит значительное количество усов, исчезающих после образования главного канала. При исчезновении этих стримеров их газовые оболочки стягиваются с них в основном в оболочку будущего «главного» стримера, еще более увеличивая ее толщину вблизи его «основания» (см. рис. 1.3).

По-видимому, в разрядах молнии, имеющих канал разряда, достигающий иногда 10 км и более, описанное выше явление «самоизоляции» разряда единственно способно объяснить прорастание стримеров на «сверхдлинные» расстояния, которые могут проходить лидеры и главный канал разряда молнии при совершенно недостаточных для этого напряжениях. Расширяющийся канал стримера молнии вытесняет из занятого им объема воздух и пары воды на периферию канала — в его оболочку. Таким образом, получается своеобразное сходство двух, казалось бы, совершенно разнородных явлений. По сути дела и разряд обычной молнии, и разряд, создающий явление электрогидравлического эффекта, возникают... в воде. Только в одном случае канал разряда окружает большой объем воды, а в другом — только тонкая пароводяная пленка. Однако на характер процесса это, по-видимому, почти не влияет, и поэтому закономерности развития обоих процессов чрезвычайно сходны между собой.

Известно, что длинные (особенно сверхдлинные) молнии бывают, как правило, «положительными», т. е. такими, стримеры которых развиваются от положительного электрода, а электроны, следовательно, движутся к нему, что непосредственно вытекает и из предложенного здесь понимания процесса. Исходя из аналогичных представлений, следует допустить, что «отрицательные» молнии должны иметь много общего с реверсивными разрядами, описываемыми ниже.

16

С момента образования стримера в жидкости между электродами начинается и первый этап существования кавитационной полости. В этот период полЪсть представляет собой тонкую трубку, окружающую канал стримера. Своим существованием она обязана выделяющимся на поверхности канала и сливающимся между собой пузырькам газов. При этом внутри этой трубки давления, будут -относительно малы.

Подлинный рост полости начинается только вместе с ростом диаметра канала разряда при переходе его в искровую форму с наступлением собственно пробоя (после того, как стример замкнет оба электрода). Резкое повышение температуры канала (до 40 000 °С и более) вызывает появление дополнительного количества продуктов разложения самой жидкости и находящихся в ней веществ в оболочке канала, что и определяет еще более резкий скачок давлений в ней. Огромное сопротивление процессу расширения со стороны окружающей канал жидкости способствует еще более резкому нарастанию давлений в оболочке канала, в силу чего явление приобретает характер взрыва.

Жидкости сообщаются все большие и большие ускорения, и она разлетается в стороны от линии канала разряда, образуя полость. При этом не следует' забывать, что оболочка канала (преимущественно газовая у стримера и парогазовая у искрового разряда) является электрической и тепловой изоляцией канала от окружающей среды, в том числе и от потерь тепла при лучеиспускании. Однако процесс протекает при давлениях, значения которых заведомо превышают критические, при которых исчезает разница между паром и жидкостью, а поэтому пар как_таковой в этой оболочке либо не появляется вообще, либо появляется в том случае, когда при некоторых параметрах импульсов его существование становится возможным. Характеризуя состояние вещества в парогазовой рубашке канала, следует предположить его неоднородным и плавно переходящим от состояния плазмы к состоянию нормальной жидкости по мере удаления рассматриваемого участка слоя от оси канала.

Передача энергии жидкости через тонкий слой эластичной парогазовой рубашки совершается не только в тот период, когда диаметр канала растет, но и некоторое время спустя, после того как этот рост прекратится. С увеличением диаметра кайала разряда толщина слоя парогазовой рубашки его растет непропорционально этому увеличению, по сути дела она остается постоянной, а при некоторых режимах даже уменьшается. Именно этим обстоятельством обеспечивается постоянство условий передачи давлений в окружающую жидкость не только на стадии расширения канала, но и в течение некоторого времени после того, как его рост прекратится.

При образовании кавитационной полости (в начальный период ге^расширения^ от границ этой полости отрывается и уходит в йндкость удаян1я1во'лнаТТ]ю мере ее движения энергия, которую


V-'' • о'-1. ' '. \О '^ЯтЛ' '""'о-'', ' •/
Рис. 1.4, Схема кавитационных явлений при электрогидравлическом эффекте: а — момент возникновения кавитирующего ' кольца при захлопывании полости; б — характер искажения

' полости под влиянием кавитирующего кольца;

/ — электроды; ^ 2 — кавитационная полость; 3 — кавитируюшее

кольцо; 4 — пузырьки кавитации; 5— растянутые пузырьки
она несет, перекачивается на задний фронт волны. Когда граница кавитационной полости останавливается в своем движении и полость захлопывается, энергия сжатой жидкости постепенно переходит на передний фронт обратной волны, т. е. на границу полости. Это обстоятельство является причиной того, что почти вся энергия разряда, отошедшая к полости (т. е, энергия запаздывающего потока), в течение каждого цикла возникновения и захлопывания полости практически не покидает сравнительно небольшой объем жидкости вблизи зоны разряда.
В начальный момент захлопывания полости в окружающей ее жидкости возникает все время расширяющаяся сферическая граница раздела движений жидкости, еще продолжающей двигаться от полости, и жидкости, уже начавшей двигаться к захлопывающейся полости [3]. Здесь образуется кавитирующее кольцо — сотни тысяч пузырьков обычных кавитаций, располагающихся тороидйм, лежащим в плоскости, перпендикулярной к линии разряда по ее середине (рис. 1.4,а). По мере расширения верхней границы этой области и по мере удаления ее от полости разрывающие жидкость усилия постепенно ослабевают и наконец исчезают, что и определяет верхнюю границу существования кавитирующего кольца. Внутренняя (нижняя) граница кольца определяется диаметром той начальной области, где прежде всего проявились разрывающие жидкость усилия, однако эта нижняя граница выражена менее резко.



Кавитирующее кольцо играет очень большую роль в процессе захлопывания кавитационной полости. Отдельные пузырьки кольца, находящиеся вблизи полости, под влиянием растягивающих усилий расширяются быстрее других, и сжимающаяся полость при этом как бы растягивает их, в силу чего ее в общем правильная сферическая поверхность искажается и захлопывающаяся полость приобретает самые причудливые формы. На рис. 1.4,6 показан один из возможных5случаев такого искажения полости. В результате при захлопывании полости могут возникать местные 18

скачки давления, во много раз превышающие те давления, при которых полость возникала.

Кавитационное кольцо, захватывающее очень большой объем жидкости, является тем основным фактором, который, если говорить только .о влиянии кавитации, определяет многие химические процессы, происходящие при злектрогидравлическом эффекте.

Свойства кавитационной полости, образующейся при различных параметрах разряда, могут существенно различаться. Так, например, при работе на малых емкостях (жестких режимах) полость почти лишена продуктов газо- и парообразования и потому заметной плавучестью не обладает. Только при работе на больших емкостях (мягких режимах) значительное количество образующихся при этом газов и паров может придать полости некоторую плавучесть. Кроме того, из-за различия в плотности верхних и нижних слоев жидкости в зоне разряда при образовании полости верхние слои над разрядом, сжимаясь в одинаковой степени с нижними, тем не менее перемещаются от линии разряда, значительно дальше нижних, в связи с чем полость в верхней своей части искажается, становится несимметричной и при захлопывании испытывает со стороны результирующих сил значительное итоговое усилие, направленное сверху вниз. Таким образом, полость при работе на жестких режимах будет тонуть, совершая при этом одну (реже две) пульсацию.

При работе на мягких режимах при небольших энергиях импульса полость также будет тонуть, но уже после нескольких пульсаций. Лишь при больших энергиях импульса (на мягких режимах), когда ее собственная плавучесть окажется больше внешних усилий со стороны результирующих сил, захлопывающих полость, после многих пульсаций, и одновременно с ними полость будет всплывать.

Существует простой способ, позволяющий визуально наблюдать кавитационную полость. В качестве источника питания лучше всего воспользоваться генератором импульсного тока небольшой мощности. Регистрацию возникающих разрядов (длиной около 40мм) необходимо вести в закрытой,ванне из органического стекла, соединенной с вакуумным насосом. Источник света следует расположить так, чтобы наблюдать в проходящем и отраженном свете возникновение, захлопывание, пульсацию и всплытие образующейся полости (диаметром около 25 мм). Полость в этом случае не увеличивается более указанных размеров, потому что количество газа и пара в ней ничтожно мало. При пульсациях она сужается до 5—8 мм, что свидетельствует о присутствии в ней газов и паров, количество которых может быть достаточно точно измерено. То, что полость всплывает до поверхности жидкости, совершая пульсации, подтверждает вышеизложенные причины возникновения тонущих и всплывающих полостей. На рис. 1.5 приведена схема наблюдаемых в опыте процессов.

19




При осуществлении последовательного ряда импульсных разрядов в жидкости каждый последующий электрогидравлический удар может возникнуть только после того, как кавитационная полость от предыдущего разряда успеет захлопнуться, что и .определяет возможную максимальную частоту разрядов электрогидравлической установки.

Рис. 1.5. Схема процесса пульсации навигационной

полости:

/ — жидкость; ^ 2 — прорыв полости; 3 — всплески краев полости; 4, 6, 8, 10 и 5,7,9 ~ этапы развития полости в моменты расширения и сжатия соответственно; // — электроды


Электрогидравлический удар даже в очень больших объемах жидкости вызывает появление давлений в десятки и сотни тысяч атмосфер, т. е. на два-четыре порядка выше давлений в канале разряда. Однако это противоречие немедленно исчезает, если полагать, что указанные выше давления в канале разряда являются только средними давлениями, не распространяющимися равномерно на весь канал.

Известно, что давления в жидкости при осуществлении электрогидравлических ударов возникают вследствие передачи жидкости энергии от расширяющегося в ней с космической скоростью канала разряда. Расширение происходит за время несколько большее, чем длительность фронта первой полуволны импульса тока. Этот период характеризуется чрезвычайно быстрым нарастанием собственного магнитного поля разряда и резко выраженными явлениями скин-эффекта, сопровождающимися перекачкой почти всей энергии, которую несет канал разряда на его периферию, и образованием на нем так называемой «скиновой рубашки» — материально-энергетической оболочки с давлениями в ней, на один-два порядка превышающими те, которые затем возникнут и будут зарегистрированы в'жидкости. От оболочки к центру разряда давление падает настолько быстро, что в некоторых случаях в центре канала может образоваться вакуум (отсюда средние давления в канале разряда сравнительно невелики).

Скиновая оболочка разряда окружена исчезающе малой парогазовой оболочкой — «ионной рубашкой», являющейся демпфером, резко снижающим механический КПД разряда. Поэтому уменьшение толщины этой ионной рубашки является одним из наиболее перспективных путей повышения механического КПД разряда. Принципиальная схема структуры канала разряда и характер распределения давления в канале и окружающей его жидкой среде приведены на рис. 1.6.

Принципиальная осциллограмма совмещенных графиков импульсов тока и напряжения на рабочем искровом промежутке в жидкости приведена на рис. 1.7. Весь процесс воспроизведения 20






Рис. 1.6. Принципиальная схема структуры канала разряда и распределения давления в нем (Р(—Рз — давления в соответствующих зонах: Р;—Он-2Х ХЮ6 Па; Р2 —до 2Х ХЮ8 Па; Рз —до 5Х ХЮ9Па; Р4 — до 10'° Па; Р5 —до 2-1010 Па; а — толщина парогазовой оболочки, а = 0,001 4-0,1 мм; Ь — толщина скиновой оболочки; й = 10~5-МО~3мм; с — радиус канала разряда, с = 0,5-^5,0 мм): / — центральная часть канала разряда; 2—скиновая рубашка — оболочка канала; 3 — парогазовая оболочка

электрогидравлического эффекта разделим на пять основных периодов (стадий) —см. а — е на рисунке. В табл. 1.1 приведены обобщенные и усредненные данные о длительности стадий разряда для разных режимов.

На предразрядной стадии пробой шаров формирующего искрового промежутка или другого коммутирующего устройства приводит к резкому повышению напряжения на рабочем искровом промежутке. Напряжение мгновенно возрастает (начальный, круто поднимающийся участок кривой напряжения) от нуля до возможного для данного случая максимального значения. После достижения им некоторого значения, достаточного для лавинной ионизации, в жидкости начинают расти стримеры. Визуально стримеры растут от положительного электрода к отрицательному (фактически — из объема жидкости в положительный электрод). На рост стримеров расходуется энергия, и поэтому на этом участке кривой наблюдается небольшое (обычно не более 2—10 %) падение напряжения. Рост стримеров сопровождается появлением тока в канале стримера, что фиксируется осцилограммой в виде полого поднимающейся части кривой тока.




Рис. 1.7. Схема совмещенных графиков импульсов тока и напряжения — предразрядная стадия; Ь — стадия переднего фронта; с — стадия заднего фронта; Л — стадия последующих полуволн; е -— стадия затухания реакций): / — напряжение ([/); 2 — ток (/)

21

1   2   3   4   5   6   7   8   9   ...   12

Похожие:

К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconМагистральные трубопроводы
Южниигипрогаза (И. И. Панков и Н. Н. Желудков), Государственного газового надзора СССР р. Г. Торопова), вниигаза Мингазпрома (кандидаты...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconТиражування та розповсюдження без офіційного дозволу Держпожбезпеки заборонено
Укрндіпб) мвс україни (канд техн наук Откідач М. Я.,  Нехаєв В. В. – керівник розробки,        Сокол В. Г. – відповідальний виконавець...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconЕ. М. Перепонова ), ниипг гугк (канд техн наук
Работаны цнииомтп госстроя СССР (кандидаты техн наук В. С. Сытник, С. Е. Чакулаев) с участием нииосп им. Н. М. Герсеванова Госстроя...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconАвтомобильные дороги
Минавтодора рсфср (д-р техн наук А. П. Васильев; кандидаты техн наук В. Д. Белов, Е. М. Окороков), Гипроавтотранса Минавтотранса...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconАлюминиевые конструкции
Разработаны цнииск им. Кучеренко (д-р техн наук В. И. Трофимов, канд техн наук Б. Г. Бажанов) при участии цниипроектстальконструкции...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconУчебное пособие рекомендовано умо по образованию в области социальной...
Д-р соц наук, проф. А. В. Миронов; д-р полит, наук, проф. М. В. Савва; д-р полит, наук, проф. С. В. Передерий
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconБезопасность технологических процессов и производств
«Промышленная безопасность и охрана окружающей среды» Российского государственного университета нефти и газа им. И. М. Губкина (зав...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconД. А. Леонтьев психология смысла
Рао б. С. Братусь д-р психол наук, проф., чл кор. Рао в. А. Иванников д-р психол наук, проф., чл кор. Ран в. Ф. Петренко д-р психол...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconИстория экономики учебник
О. Д. Кузнецова; канд экон наук, доц. Л. И. Пермякова; канд экон наук, доц. Е. Г. Лисовская; д-р экон наук, проф. И. Н. Шапкин; канд...
К. К. Хренов и д-р техн наук, проф iconПод общей редакцией
Кононов К. А., канд юрид наук — гл. 7 (в со­авт.); Кряжкова О. Н., канд юрид наук, доцент — гл. 7 (в со­авт.), 18, 27; Марокко II....
Вы можете разместить ссылку на наш сайт:
Школьные материалы


При копировании материала укажите ссылку © 2020
контакты
userdocs.ru
Главная страница